Полуэмпирические соотношения для периодов полураспада сверхтяжелых элементов
Полуэмпирические соотношения для периодов полураспада сверхтяжелых элементов
Д. Ф. Байрамов, Т. Ю. Третьякова
Рассмотрены феноменологические формулы для предсказания периодов полураспада сверхтяжелых элементов по каналам альфа-распада и спонтанного деления. На основе современных экспериментальных данных получены новые значения подгоночных параметров и сделаны предсказания полного периода полураспада и периодов полураспада по каналам спонтанного деления и альфа-распада для изотопов Fm ($Z = 100$) и No ($Z=102$).
Показать АннотациюЭллиптический и триангулярный потоки заряженных частиц в релятивистских столкновениях ядер Xe и Pb в модели HYDJET++ и эксперименте CMS (LHC)
Эллиптический и триангулярный потоки заряженных частиц в релятивистских столкновениях ядер Xe и Pb в модели HYDJET++ и эксперименте CMS (LHC)
Д. А. Мягков$^1$, С. В. Петрушанко$^2$
В работе описано моделирование рождения частиц в соударениях Pb--Pb и Xe--Xe при энергиях Большого адронного коллайдера (LHC) с помощью Монте-Карло генератора HYDJET++. Изучено распределений эллиптического $v_{2}$ и триангулярного $v_{3}$ потоков заряженных частиц в двух типах соударений, а также проведено качественное сравнение результатов генератора HYDJET++ с экспериментальными данными установки Компактный мюонный соленоид (CMS).
Показать АннотациюДеградация материала ЭКОМ-1 при электронном облучении
Деградация материала ЭКОМ-1 при электронном облучении
А. М. Шамаев
Воздействие ионизирующих излучений космического пространства на материалы внешних поверхностей космических аппаратов (КА) приводит к деградации их функциональных свойств. В частности, полимерные композиционные материалы, используемые в качестве терморегулирующего покрытия КА, подвергаются большим дозовым нагрузкам. В статье исследуются изменения спектрального коэффициента отражения образцов материала ЭКОМ-1 в результате серии из четырёх этапов облучения в вакууме электронами с энергиями 40 кэВ и выдержки образцов между очередным радиационным воздействием в комнатных условиях. ЭКОМ-1 --- это композиционный материал на основе акрилового сополимера, наполненного частицами ZnO, и поэтому одним из каналов его деградации, особенно при облучении частицами средних энергий является радиационно-стимулированное разложение молекулы ZnO. Для интерпретации результатов экспериментов приводится элементарная модель накопления и отжига радиационных дефектов. В предлагаемой ниже элементарной модели постулируется, что скорость изменения концентрации дефектов $n(х,t)$ пропорциональна нормированной функции энерговыделения $S_{normal}(x)$ в образце ЭКОМ-1 при электронном облучении. Результаты расчетов, демонстрирующие характер изменения концентрации центров окраски при облучении показали, что концентрация дефектов со временем облучения выходит на некоторый уровень насыщения, который зависит от интенсивности облучения. Это связано с тем, что при облучении наряду с образованием дефектов происходит и их аннигиляции, например, за счет взаимодействия с термализованными в материале электронами. Представленная модель требует своего развития, а в настоящее время может служить только для иллюстрации процесса накопления дефектов в облучаемом материале.
Показать АннотациюИсследование электростатических разрядов при облучении элементов терморегулирующих покрытий радиаторов космических аппаратов
Исследование электростатических разрядов при облучении элементов терморегулирующих покрытий радиаторов космических аппаратов
В. А. Басов
В работе проведен анализ характеристик электростатических разрядов, возникающих на поверхности стекол К-208 при облучении их в вакууме $10^{-4}$ Па электронами с энергией 40 кэВ при плотности потока частиц $3\cdot 10^{10}$~см$^{-2}$с$^{-1}$, и варьировании флюенсов от $10^{14}$ до $10^{16}$~см$^{-2}$. При облучении стекол наблюдались разряды 1-го и 2-го типа, сопровождающиеся выбросом плазмы в окружающее пространство. При варьировании флюенсов от $10^{14}$ до $10^{16}$~см$^{-2}$ частота разрядов увеличивалась, а амплитуда разрядных токов снижалась. Это объясняется увеличением электрической проводимости стекла, обусловленным изменением стехиометрии и структуры материала при разрядах. Наряду с электростатическими разрядами на облучаемой поверхности образца происходят, и пробои на металлизированную подложку стекла К-208. При определенных условиях эти процессы могут стимулировать друг друга, т.е. электростатический разряд может спровоцировать пробой и наоборот.
Показать АннотациюИонно-пучковая обработка поверхности ПДМС для улучшения клеточной адгезии
Ионно-пучковая обработка поверхности ПДМС для улучшения клеточной адгезии
О. М. Марченко$^2$, А. П. Яковлев$^3$, Д. К. Миннебаев$^{1,2}$, Д. С. Киреев$^{1,2}$, Ю. В. Балакшин$^2$, А. В. Назаров$^{1,2}$, А. Д. Шпорин$^{1,2}$
Объектом исследования являлись образцы полидиметилсилоксана Dow Corning Sylgard 184 (далее ПДМС) и клетки клеточной линии HEK-293. В работе проводились эксперименты по модифицированию поверхности ПДМС пучками атомарных и кластерных ионов аргона с энергиями 10~кэВ. Ионные пучки направлялись под углами $60^\circ$ и $90^\circ$ к поверхности образцов, флюенс облучения составляла от $10^{15}$ до $10^{16}$~ион/см$^2$. Исследование модифицированной поверхности проводилось методами атомно-силовой и оптической микроскопии. Исследование клеточной адгезии проводилось методами сканирующей ион-проводящей и оптической микроскопии. В результате исследования были получены результаты об улучшении условий для клеточной адгезии на поверхности ПДМС при предварительной обработке этой поверхности пучком атомарных ионов аргона, также получены данные об образующемся при ионном облучении микрорельефе на поверхности образцов.
Показать АннотациюФормирование дефектов в двумерных наноструктурах на основе углерода под действием ионного облучения
Формирование дефектов в двумерных наноструктурах на основе углерода под действием ионного облучения
Ю. В. Балакшин$^1$, Д. К. Миннебаев$^{1,2}$, О. М. Марченко$^{1,3}$, А. Д. Шпорин$^{1,2}$
В работе было исследовано влияние переданной атомам мишени энергии налетающих частиц на разрушение структуры графенового покрытия осажденного на медную фольгу. Облучение графенового покрытия проводилось с использованием ионов He$^+$ и Ar$^+$ при энергии 100 кэВ при комнатной температуре образца. Исследование структуры мишеней до и после облучения проводилось методом комбинационного рассеяния света. Моделирование потерь энергии налетающими ионами при взаимодействии с атомами мишени проводилось методом Монте-Карло в приближении бинарных столкновений. Было показано, что основным механизмом разрушения графенового покрытия в процессе облучения является упругое взаимодействие налетающих частиц с атомами мишени.
Показать АннотациюМоделирование установки для исследования углерода в почве
Моделирование установки для исследования углерода в почве
А. В. Андреев$^1$, Н. А. Федоров$^2$
В работе представлены результаты моделирования установки для нейтрон-гамма анализа почв имеющих различную концентрацию углерода. Моделирование проведено с помощью пакета программ GEANT4. Определена минимальная достоверно обнаруживаемая концентрация углерода. Обсуждается возможность практического применения рассмотренной конфигурации установки для исследования почв.
Показать АннотациюУстановка TAIGA-IACT: разработка нового метода юстировки зеркал и критерия отбора экспериментальных данных
Установка TAIGA-IACT: разработка нового метода юстировки зеркал и критерия отбора экспериментальных данных
А. Д. Иванова, Д. П. Журов
Атмосферные черенковские телескопы (АЧТ) установки TAIGA-IACT входят в состав астрофизического комплекса TAIGA, расположенного в Тункинской долине (республика Бурятия, Россия), в 50 км от озера Байкал. Комплекс представляет собой гибридную систему детекторов и создается для решения широкого круга фундаментальных задач физики космических лучей и гамма-астрономии. В докладе приведен результат юстировки первого АЧТ при помощи нового, в рамках установки TAIGA-IACT, метода Боке. Также представлен разработанный критерий отбора экспериментальных данных на основе параметра предельной звездной величины.
Показать АннотациюСцинтилляционные эксперименты в составе астрофизического комплекса TAIGA
Сцинтилляционные эксперименты в составе астрофизического комплекса TAIGA
Р. Д. Монхоев
Сцинтилляционные установки Tunka-Grande и TAIGA-Muon входят в состав астрофизического комплекса TAIGA. Данный комплекс располагается в Тункинской долине (республика Бурятия, Россия), в 50 км от озера Байкал и нацелен на решение фундаментальных вопросов физики космических лучей и гамма-астрономии. В статье приведен обзор установок Tunka-Grande и TAIGA-Muon. Представлены научные результаты, полученные по экспериментальным данным установки Tunka-Grande за первые 5 лет ее работы. Указаны перспективы исследования первичного космического излучения в диапазоне энергии 10^14 - 10^18 эВ.
Показать АннотациюРедкий полулептонный распад $B^+ \to \pi^+ \tau^+ \tau^-$ в рамках пертурбативной КХД
Редкий полулептонный распад $B^+ \to \pi^+ \tau^+ \tau^-$ в рамках пертурбативной КХД
И. М. Парнова, А. Я. Пархоменко
Редкие распады $B$-мезонов, идущие за счет нейтральных токов с изменением аромата, т.\,е. обусловленные кварковыми $b \to s$ и $b \to d$ переходами, особенно чувствительны к вкладам Новой физики ввиду малости их вероятностей распадов. % достаточно Распады $B$-мезонов, идущие за счет $b \to s$ перехода, хорошо исследованы как экспериментально, так и теоретически, в отличие от их аналогов, идущих за счет $b \to d$ перехода, а именно, эксклюзивный распад $B^+ \to \pi^+ \mu^+ \mu^-$ впервые наблюдался коллаборацией LHCb только в 2012 году. Этот распад достаточно хорошо изучен теоретически, и предсказания согласуются с экспериментальными данными, полученным коллаборацией LHCb в 2015 году. Представляет также интерес рассмотреть аналогичный полулептонный распад $B^+ \to \pi^+ \tau^+ \tau^-$, где пара конечных мюонов заменена парой тау-лептонов. Представлены теоретические предсказания для относительной вероятности распада в рамках метода слабых эффективных гамильтонианов в зависимости от выбора параметризации формфакторов, характеризующих матричный элемент $B \to \pi$ перехода. Обсуждается возможность его регистрации на LHC и SuperKEKB.
Показать Аннотацию